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991.
992.
993.
ADCP声波流速流向剖面仪在海洋环境监测与评价中的应用 总被引:4,自引:0,他引:4
在简述ADCP声波流速流向剖面仪基本原理的基础上,结合几个典型的环境监测工程实例,简单地介绍了该技术在香港特别行政区海洋环境质量监测、海洋工程环境评价等方面的应用成果。工程应用的实际结果表明,采用ADCP技术能够获得良好的环境监测效果,阐明了这一技术在环境质量监测应用方面的重要性和有效性。 相似文献
994.
从古热流值和剥蚀量的研究来判断地热的发育--以四川盆地川合100井为例 总被引:4,自引:0,他引:4
采用目前被认为较理想的EASY%Ro动力学模型对四川盆地川合100井进行一维成熟度模拟,并对影响热指标模拟的主要参数进行了敏感性分析。研究表明,古地表温度对模拟结果的影响不大;岩石热导率的影响程度与岩层厚度有关,即厚度越大的地层,其岩石热导率的变化对成熟度模拟的影响越大;对于川西凹陷,60Ma时的古热流值和60-40Ma的剥蚀量对模拟结果影响显著,因此减少这两个参数的不确定性有助于提高该地区成熟度模拟的准确性和可靠性。 相似文献
995.
根据CRRES卫星上MICS离子成分探测器的观测资料以及前人有关AMPTE卫星的观测数据,研究了地磁活动和太阳活动性对环电流成分以及各种环电流离子的最大通量位置的影响. 观测表明相对于地磁平静时期,在地磁活动的活跃时期,环电流中O+、He++和He+离子的数密度和能量密度占环电流总数密度和总能量密度的份额增加,相反H+离子所占的比例却明显减少. 太阳活动极大年时环电流中H+离子丰度比极小年时低,而O+和He++离子的丰度却比太阳活动极小年时高. 卫星数据观测还表明,在地球磁暴期间,环电流中O+离子和He+离子的最大通量位置会随着地磁的活动径向移动,平均来看太阳活动极大年的能量粒子最大数密度位置距离地球比极小年时约小0.5RE (RE 为地球半径). 相似文献
996.
997.
基于性态的砌块砌体结构极限性态目标位移确定方法的研究 总被引:7,自引:0,他引:7
对砌块砌体结构进行Push—over分析,其结果准确与否和结构的极限性态目标位移的可靠确定关系很大。本文基于大量的配筋砌块砌体墙片试验结果,对直接基于位移的抗震设计法进行改进,使之能够用于砌块砌体结构的极限性态目标位移的确定。用改进的方法求解一座1/4比例的10层砌块砌体模型结构的极限性态目标位移,并与该模型结构的振动台试验结果进行比较。结果说明本文提出的改进方法是可以应用于求解砌块砌体结构的极限性态目标位移的。 相似文献
998.
应用热带太平洋上层XBT温度资料,分析探讨了西太平洋暖池区次表层海温冷暖异常信号的变化规律,揭示了影响西太平洋暖池区次表层海温冷变异常的信号通道。分析表明,西太平洋暖池区的次表层海温异常变冷与太平洋北赤道流的海温冷异常信号西传有重要关系。北赤道流的海温异常冷(暖)信号是沿温跃层由赤道中东太平洋潜沉向西太平洋暖池区传播,与西太平洋次表层海温异常(冷)暖信号向赤道中东太平洋传播构成了热带海洋信号的气旋式"环流通道"。在这一"环流通道"中,北赤道流的海温异常信号西传是导致西太平洋暖池区及西太平洋次表层海温异常的重要机制,是影响厄尔尼诺(ElNino)和拉尼娜(LaNina)事件发生的关键。 相似文献
999.
上接211页13 n个无限薄板叠加场反演13.1 复场展开以Mj代替2Mmj和2fMgj,以F(S)代替G′(S)和T(S),得复场F(S)= nj=1Mjσj-S=- nj=1MjS-σj。(13.1)展开上式,即F(S)=-1(S-σ1)(S-σ2)…(S-σn)×{M1(S-σ2)(S-σ3)…(S-σn)+M2(S-σ1)(S-σ3)…(S-σn)+…+Mn(S-σ1)(S-σ2)…(S-σn-1)}。(13.2)根据(9.2)、(9.9)式有(S-σ1)(S-σ2)…(S-σn)=-1F(S){Φ1+Φ2+…+Φn};Φ1=M1{Sn-1-x1(1)Sn-2+x2(1)Sn-3- …+(-1)n-1x(n-1)(1)},Φ2=M2{Sn-1-x1(2)Sn-2+x2(2)Sn-3- …+(-1)n-1x(n-1)(2)},Φn=Mn{Sn-1-x1(n)S… 相似文献
1000.
Breaching in fine sands and the generation of sustained turbidity currents in submarine canyons 总被引:6,自引:0,他引:6
Abstract Natural, moderately loosely packed sands can only erode from the surface of the bed after an increase in pore volume. Because of this shear dilatancy, negative pore pressures are generated in the bed. In cases of low permeability, these negative pressures are released relatively slowly, which retards the maximum rate of erosion. This effect is incorporated in a new, analytically derived, pick‐up function that can explain the observation of gradual retrogressive failure of very steep subaqueous slopes, sometimes more than 5 m high, in fine non‐cohesive sands. This process, termed ‘breaching’ in the field of sediment dredging, may produce large failures in sand bars or river banks. The analytical function that describes the breaching process in fine sand is incorporated in a one‐dimensional, steady‐state numerical model of turbidity currents describing the spatial development of flow. This model is applied to simulate a large ‘flushing’ event in Scripps Submarine Canyon, Pacific coast of California. Breach retrogradation and the successive evolution in time of the resulting turbidity current in the canyon are predicted in a sequence of discrete steps. Predicted velocities are compared with values measured during a flushing event. Implications for the interpretation of deep‐water massive sands are discussed. 相似文献